Сдам Сам

ПОЛЕЗНОЕ


КАТЕГОРИИ







Теплоемкость идеальных газов.





Теплоемкостью тела в каком-либо процессе изменения его состояния называется количество подведённой (или отведённой) теплоты, необходимое для повышения (или понижения) его температуры на один градус.

В термодинамике газов различают:

· массовую теплоемкость с, кДж/(кг·град),

· объемную теплоемкость с/ , кДж/(м3×град),

· мольную теплоемкость , кДж/(кмоль×град).

,

где – удельный объем при нормальных условиях.

Теплота является функцией процесса:

для элементарного термодинамического процесса . Как было сказано выше, внутренняя энергия обладает полным дифференциалом, а работа изменения объёма – нет. Значит, сумма не обладает свойствами полного дифференциала.

Поэтому понятие теплоемкости имеет смысл лишь в том случае, когда задан характер процесса, в котором газу сообщается теплота.

Связь между теплотой процесса и температурой газа

,

Очевидно, что на различных участках такой кривой одному и тому же изменению температуры соответствуют различные количества подведенной теплоты, поэтому и значения теплоемкости на этих участках будут различными.

Вводят понятие о теплоемкости, средней в заданном интервале температур от Т1 до Т2 (т.е. на участке 1–2).

Значение истинной теплоемкости при заданной температуре:

Истинная теплоемкость математически выражается как первая производная теплоты по температуре (при условии, что задан характер процесса).

В термодинамике особо важную роль играют теплоемкость при постоянном объеме

и теплоемкость при постоянном давлении

Связь между ними легко устанавливается из первого закона термодинамики

или

Если теплота подводится при постоянном объеме, то , а следовательно,

Если теплота подводится при постоянном давлении, то

В идеальном газе силы взаимодействия между молекулами отсутствуют, а объём, который они занимают, также равен нулю, т.е. внутренняя энергия u состоит только из кинетической энергии движения молекул и, значит, не зависит ни от объема, ни от давления:

,

Окончательно

Молекулярно-кинетическая теория теплоемкости

Численные значения теплоемкости идеальных газов могут быть получены из основного уравнения кинетической теории газов:

Умножая обе части этого уравнения на объем одного киломоля , получаем

где – число молекул в одном киломоле газа (число Авогадро, 6,023×1026).

Если молекулы газа представить себе в виде материальных точек, могущих совершать только поступательное движение, то внутренняя энергия одного киломоля будет равна

Материальная точка имеет 3 степени свободы, следовательно, на каждую из них в одном киломоле газа приходится внутренняя энергия, равная .

При постоянном объеме подвод теплоты не вызывает совершения работы газом, поэтому , и мольная изохорная теплоёмкость:

Мольная изобарная теплоёмкость:



 

Основные процессы идеальных газов. Изохорный, изобарный, изотермический процессы.

6.1 Изохорный процесс

 

Из закона Шарля

,

видно, что изохоры нагревания направлены снизу вверх, а изохоры охлаждения – сверху вниз.

Аналитическое выражение первого закона термодинамики:

для изохорного процесса принимает вид

В изохорном процессе все подводимое тепло расходуется на изменение внутренней энергии газа, а работа расширения равна нулю.

Согласно определению теплоемкости

и

поэтому и

Поскольку внутренняя энергия является функцией состояния и ее изменение не зависит от характера процесса, приведенные формулы справедливы для любого процесса.

Изобарный процесс

Иззакона Гей-Люссака

,

откуда видно, что изобара нагревания направлена слева направо, а изобара охлаждения – справа налево.

Аналитическое выражения первого закона термодинамики для изобарного процесса:

В изобарном процессе все подводимое тепло расходуется на изменение энтальпии газа.

Согласно определению теплоемкости

и

поэтому и Энтальпия является функцией состояния, и ее изменение не зависит от характера процесса, поэтому приведенные формулы справедливы для любого процесса.

Величина работы изменения объема газа в изобарном процессе

Изотермический процесс

Из закона Бойля – Мариотта

следует, что линия изотермы представляет собой гиперболу.

Поскольку в изотермическом процессе

,

т.е. внутренняя энергия не изменяется, аналитическое выражение первого закона термодинамики принимает вид

 









Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском гугл на сайте:


©2015- 2018 zdamsam.ru Размещенные материалы защищены законодательством РФ.