ПОЛЕЗНОЕ

Как развить коммуникабельность Почему могут возникнуть ссоры между супругами, в то время как их отношения кажутся прочными Почему появляется страх? Как стать богатым и отойти от дел молодым Советы от доктора Айболита «Как быть здоровым» Как сделать приглашение правильно Точка зрения. Как сделать сотрудника вовлеченным? Лень и как с ней бороться. Психологические аспекты Способов заработать с помощью internet Лекции по Основам предпринимательства Последнее добавление

КАТЕГОРИИ

Тема 6. Циклы газотурбинных установок

⇐ ПредыдущаяСтр 4 из 4

Теоретические сведения

Цикл ГТУ с подводом теплоты в процессе р= const

На рис.3 представлен идеальный цикл газотурбинной установки на pv- диаграмме с подводом теплоты при p=const. Рабочее тело с начальными параметрами р₁, v₁, T₁ сжимается по адиабате 1-2 до точки 2. От точки 2 к рабочему телу подводится некоторое количество теплоты q₁ по изобаре 2-3. Затем рабочее тело расширяется по адиабате 3-4 до начального давления и возвращается по изобаре 4-1 в первоначальное состояние, при этом отводится теплота q₂.

Характеристиками цикла являются:

- степень повышения давления в компрессоре β=р₂/р₁;

- степень изобарного расширения ρ=v₃/v₂.

Количество подводимой теплоты определяется по формуле

q₁=c_p (T₃ – T₂),

а количество отводимой теплоты q₂=c_p (T₄ – T₁).

Термический КПД цикла равен

η_t= 1 – q₂/q₁= 1 – c_p(T₄ – T₁) / c_p(T₃ – T₂) = 1 – (T₄ – T₁) / (T₃ – T₂) или

η_t = 1 - 1 / β⁽^k^-1)/^k.

Температуры характерных точек Т₂, Т₃ и Т₄ определим, выразив их через начальную температуру Т₁:

для адиабаты 1-2 T₂/T₁ = (p₂/p₁)⁽^k^-1)/^k = β⁽^k^-1)/^k; T₂= T₁ β⁽^k^-1)/^k;

для изобары 2-3 T₃/T₂ = v₃/v₂=ρ; T₃ =T₂ρ; T₃=T₁ ρ β⁽^k^-1)/^k;

для адиабаты 3-4 T₄/T₃=(p₄/p₃)⁽^k^-1)/^k=(p₁/p₂)⁽^k^-1)/^k= 1/ β⁽^k^-1)/^k;

T₄ = T₁ β⁽^k^-1)/^kρ / β⁽^k^-1)/^k=T₁ρ.

Рис.3

Работа сжатия определяется по формуле:

L₁=p₁(v₄-v₁)+ [1 /(k- 1 ) ] (p₂v₂-p₁v₁);

Работа расширения

L₂=p₂(v₃-v₂)+ [1 /(k- 1 ) ] (p₃v₃-p₄v₄).

Полезная работа определяется как разность работ расширения и сжатия.

Цикл ГТУ с подводом теплоты в процессе v= const

На рис.4 изображен идеальный цикл ГТУ с подводом теплоты при v=const, осуществляемый следующим образом. Рабочее тело с начальными параметрами р₁, v₁, T₁ сжимается по адиабате 1-2 до точки 2, давление в которой определяется степенью повышения давления. Далее по изохоре 2-3 к рабочему телу подводится некоторое количество теплоты q₁, затем рабочее тело расширяется по адиабате 3-4 до начального давления (точка 4) и возвращается в первоначальное состояние по изобаре 4-1, при этом отводится теплота q₂.

Характеристиками цикла являются:

- степень повышения давления в компрессоре β=р₂/р₁;

- степень добавочного повышения давления λ=p₃/p₂.

Количество подводимой теплоты определяется по формуле

q₁=c_v (T₃ – T₂),

а количество отводимой теплоты: q₂=c_p (T₄ – T₁).

Рис.4

Термический КПД цикла равен

η_t= 1 – q₂/q₁= 1 – c_p(T₄ – T₁) / c_v(T₃ – T₂) = 1 - [ k(T₄-T₁)/(T₃-T₂) ] или

η_t= 1 - [ k(λ^{1/ k} - 1)] / [ β^(k-1)/k(λ -1)].

Температуры характерных точек Т₂, Т₃ и Т₄ определим, выразив их через начальную температуру рабочего тела Т₁:

для адиабаты 1-2 T₂/T₁ = (p₂/p₁)⁽^k^-1)/^k = β⁽^k^-1)/^k; T₂= T₁ β⁽^k^-1)/^k;

для изохоры 2-3 T₃/T₂ =p₃/p₂=λ; T₃ =T₂λ; T₃=T₁ λ β⁽^k^-1)/^k;

для адиабаты 3-4 T₄/T₃=(p₄/p₃)⁽^k^-1)/^k==(p₁/p₁βλ)⁽^k^-1)/^k= 1/(βλ)⁽^k^-1)/^k;

T₄ = T₃( 1 /βλ)⁽^k^-1)/^k=T₁ β⁽^k^-1)/^kλ ( 1 /βλ)⁽^k^-1)/^k и T₄=T₁λ^1/^k.

Работа сжатия определяется по формуле:

L₁=p₁(v₄-v₁)+ [1 /(k- 1 ) ] (p₂v₂-p₁v₁);

Работа расширения

L₂= [1 /(k- 1 ) ] (p₃v₃-p₄v₄).

Полезная работа определяется как разность работ расширения и сжатия.

Цикл ГТУ с регенерацией теплоты в процессе р= const

Идеальный цикл ГТУ с регенерацией теплоты показан на рис.5 и 6. На этих рисунках: 1-2 – адиабатное сжатие воздуха в компрессоре; 2-5 – изобарный подвод теплоты в регенераторе; 5-3 – подвод теплоты при постоянном давлении в камере сгорания; 3-4 – адиабатное расширение продуктов сгорания в соплах турбины; 4-6 – изобарный отвод теплоты от газов в регенераторе; 6-1 – изобарный отвод теплоты от газов по выходе из регенератора теплоприемнику.

Рис.5

Рис.6

Если предположить, что охлаждение газов в регенераторе происходит до температуры воздуха, поступающего в него, т.е. от Т₄ до Т₆=Т₂, то регенерация будет полная.

Термический КПД цикла при полной регенерации, когда Т₄– Т₆ = Т₅ – Т₂, находится по уравнению η_t= 1 – q₂/q_1,

где q₁ = c_p(T₃ – T₅) = c_p(T₃ – T₄), а q₂ = c_p(T₆ – T₁)= c_p(T₂ – T₁),

тогда η_t= 1 – [ (T₂ – T₁) / (T₃ – T₄) ].

Температуры в основных точках цикла определяются так:

T₂=T₁(p₂/p₁)⁽^k^-1)/^k = T₁β⁽^k^-1)/^k; T₃ = T₁β⁽^k^-1)/^kρ; T₄=T₁ρ.

КПД цикла η_t_рег= 1 – 1 /ρ= 1 - T₁/T_4.

Задачи

1. Для идеального цикла ГТУ с подводом теплоты при р=const определить параметры характерных точек, работу расширения, сжатия и полезную, количество подведенной и отведенной теплоты, термический КПД цикла. Начальные параметры рабочего тела (воздуха): р₁=1бар; Т₁=300К; степень увеличения давления в компрессоре при адиабатном процессе сжатия β=10; показатель адиабаты 1,4. Температура в точке 3 не должна превышать 1000К; теплоемкость воздуха постоянная; расчет проводить на 1кг рабочего тела.

2. В цикле газовой турбины с подводом теплоты при v=const начальные параметры рабочего тела р₁ =1 бар и Т₁=300 К. Степень увеличения давления в адиабатном процессе сжатия β=10; к=1,4. Температура в точке 3 не должна превышать 1000 К. Рабочее тело – воздух, теплоемкости постоянные; расчет проводить на 1кг рабочего тела.

3. Определить температуры всех точек теоретического цикла ГТУ с подводом теплоты при p=const и цикла ГТУ с предельной регенерацией, а также КПД этих циклов, если известно, что t₁= 25 ^° С, степень повышения давления в компрессоре β=5, температура газов перед соплами турбины

t₃ =800 ^° С. Рабочее тело обладает свойствами воздуха, теплоемкость постоянная. Цикл 12341 идеальный, а цикл 1273481 – с предельной регенерацией.

ПРИЛОЖЕНИЕ

Таблица 1. Физические постоянные некоторых газов

Газ	Химическая формула	Масса 1кмоль, кг/кмоль	Газовая постоянная R, Дж/кг град	Плотность газа при н.у., кг/м³
Кислород	О₂		259,8	1,429
Водород	Н₂	2,016	4124,3	0,09
Азот	N₂	28,02	296,8	1,25
Окись углерода	СО		296,8	1,25
Воздух	-	28,96		1,293
Углекислый газ	СО₂		189,9	1,977
Водяной пар	Н₂О	18,016	461,6	0,804
Гелий	Не	4,003	2077,2	0,178
Аммиак	NН₃	17,031	488,2	0,771

Таблица 2. Истинная молярная теплоемкость различных газов

при р=const (μс_p, кДж/ кмоль К)

T, С	О₂	N₂ (атм.)	Н₂	СО	СО₂	SO₂	Н₂О	Воздух
	29,278	29,022	28,621	29,127	35,865	38,859	33,503	29,077
	29,881	29,106	29,131	29,265	40,211	42,418	34,060	29,269
	30,819	29,378	29,244	29,650	43,695	45,558	34,968	29,680
	31,836	29,816	29,303	30,258	46,522	48,238	36,040	30,270
	32,762	30,471	29,399	30,978	48,866	50,248	37,196	30,953
	33,553	31,137	29,563	31,711	50,822	51,714	38,411	31,644
	34,206	31,799	29,797	32,406	52,459	52,886	39,667	32,305
	34,751	32,414	30,103	33,030	53,833	53,766	40,956	32,904
	35,207	32,967	30,475	33,578	54,984	54,436	42,255	33,436
	35,558	33,461	30,873	34,060	55,960	55,022	43,519	33,907
	35,919	33,897	31,288	34,474	56,781	55,441	44,729	34,319
	36,221	34,278	31,727	34,830	57,480	55,776	45,864	34,684
	36,493	34,613	32,159	35,144	58,079	56,069	46,919	35,006
	36,756	34,906	32,594	35,417	58,594	-	47,903	35,295
	37,004	35,161	33,005	35,651	59,038	-	48,808	35,551
	37,246	35,387	33,398	35,860	59,499	-	49,645	35,777
	37,485	35,584	33,767	36,045	59,745	-	50,416	35,982
	37,720	35,764	34,118	36,208	60,030	-	51,140	36,174
	37,950	35,923	34,449	36,355	60,277	-	51,789	36,350
	38,180	36,070	34,767	36,484	60,486	-	52,384	36,514
	38,411	37,195	35,061	36,602	60,662	-	52,937	36,660
	38,641	36,313	35,337	36,710	60,935	-	53,456	36,803
	38,863	36,422	35,609	36,807	60,926	-	53,937	36,932
	39,085	36,518	35,856	36,899	61,014	-	54,377	37,058
	39,298	36,631	36,095	36,983	61,069	-	54,787	37,175
	39,508	36,694	36,321	36,058	61,094	-	55,168	37,284

Таблица 3. Средняя молярная теплоемкость различных газов

при р = const (μс_p, кДж/ кмоль К)

T, С	О₂	N₂ (атм.)	Н₂	СО	СО₂	SO₂	Н₂О	Воздух
	29,278	29,022	28,621	29,127	35,865	38,859	33,503	29,077
	29,542	29,052	28,939	29,181	38,117	40,659	33,746	29,156
	29,935	29,135	29,077	29,307	40,065	42,334	34,123	29,303
	30,404	29,290	29,127	29,521	41,760	43,883	34,579	29,525
	30,882	29,504	29,109	29,793	43,255	45,223	35,094	29,793
	31,338	29,768	29,253	30,103	44,579	46,396	35,634	30,099
	31,765	30,048	29,320	30,429	45,759	47,359	36,200	30,408
	32,155	30,346	29,412	30,756	46,819	48,238	36,794	30,727
	32,506	30,639	29,521	31,074	47,769	48,950	37,397	31,032
	32,829	30,928	29,650	31,380	48,624	49,620	38,013	31,325
	33,122	31,200	29,793	31,669	49,398	50,165	38,624	31,602
	33,390	31,459	29,948	31,941	50,106	50,667	39,231	31,866
	33,637	31,711	30,111	32,196	50,747	51,086	39,830	32,113
	33,867	31,945	30,291	32,431	51,329	-	40,412	32,347
	34,081	32,167	30,471	32,657	51,865	-	40,482	32,569
	34,286	32,376	30,651	32,862	52,355	-	41,530	32,778
	34,479	32,569	30,836	33,055	52,807	-	42,062	32,971
	34,663	32,753	31,016	33,235	53,226	-	42,581	33,155
	34,839	32,921	31,196	33,407	53,611	-	43,075	33,323
	35,010	33,084	31,376	33,566	53,967	-	43,544	33,486
	35,174	33,235	31,552	33,712	54,298	-	44,001	33,645
	35,333	33,381	31,727	33,855	54,603	-	44,399	33,792
	35,488	33,520	31,895	33,984	54,888	-	44,856	33,930
	35,638	33,645	32,062	34,110	55,152	-	45,261	34,064
	35,789	33,683	32,226	34,227	55,399	-	45,651	34,190
	35,932	33,880	32,389	34,340	55,624	-	46,023	34,311

Таблица 4. Теплоемкости некоторых газов при Т = 0 С

Газ	Хим.формула	Теплоемкости	k=c_p/c_v
мольная, кДж/кмоль град	массовая, кДж/кг град
μс_p	μc_v	с_p	c_v
Гелий	He	20,93	12,60	5,237	3,161	1,660
Водород	H₂	28,62	20,30	14,200	10,070	1,410
Воздух	-	29,07	20,76	1,004	0,716	1,401
Метан	CH₄	34,74	26,42	2,165	1,647	1,315
Аммиак	NH₃	35,00	26,67	2,056	1,566	1,313

Библиографический список

1. Вукалович М.П. Новиков И.И. Термодинамика. «Машиностроение», 1972.

2. Кириллин В.А., Сычев В.В„ Шейдлин Л.Е. Техническая термодинамика. «Энергия», 1968.

3. Нащокин В.В. Техническая термодинамика и теплопередача. «Высшая школа», 1975.

4. Пуанкаре А. Термодинамика. Под ред. И.А.Квасникова.-М: Регулярная и хаотическая динамика, 2005.-332 с.

5.Гухман А.А. Об основаниях термодинамики. «Энергоиздат», 1986.

6. Гончаров С.А. Термодинамика.-М: МГТУ, 2002.-440 с.

⇐ Предыдущая 1 2 34

Система охраняемых территорий в США Изучение особо охраняемых природных территорий(ООПТ) США представляет особый интерес по многим причинам...

Что делать, если нет взаимности? А теперь спустимся с небес на землю. Приземлились? Продолжаем разговор...

ЧТО ПРОИСХОДИТ ВО ВЗРОСЛОЙ ЖИЗНИ? Если вы все еще «неправильно» связаны с матерью, вы избегаете отделения и независимого взрослого существования...

Конфликты в семейной жизни. Как это изменить? Редкий брак и взаимоотношения существуют без конфликтов и напряженности. Через это проходят все...

Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском гугл на сайте: