|
|
Граничные условия на границе раздела диэлектрика с диэлектриком. ⇐ ПредыдущаяСтр 3 из 3 Рассмотрим связь между векторами E и D на границе раздела двух однородных изотропных диэлектриков (диэлектрические проницаемости которых e1 и e2) при отсутствии на границе свободных зарядов. Построим вблизи границы раздела диэлектриков 1 и 2 небольшой замкнутый прямоугольный контур ABCDA длины l, ориентировав его так, как показано на рис. Согласно теореме о циркуляции вектора Е,
Заменив, согласно D =e0e E, проекции вектора Е проекциями вектора D, деленными на e0e, получим На границе раздела двух диэлектриков построим прямой цилиндр ничтожно малой высоты, одно основание которого находится в первом диэлектрике, другое — во втором. Основания ∆S настолько малы, что в пределах каждого из них вектор D одинаков. Согласно теореме Гаусса Dn2∆S - Dn1∆S = 0 (нормали n и n' к основаниям цилиндра направлены противоположно). Поэтому Dn2 = Dn1 Заменив, согласно D =e0e E, проекции вектора D проекциями вектора Е, умноженными на e0e, получим Таким образом, при переходе через границу раздела двух диэлектрических сред тангенциальная составляющая вектора Е (Еt) и нормальная составляющая вектора D (Dn) изменяются непрерывно (не претерпевают скачка), а нормальная составляющая вектора Е (Еn) и тангенциальная составляющая вектора D (Dt) претерпевают скачок. Электрический ток. Условия существования тока. Плотность тока. Электрический ток – любое упорядоченное движение заряженных частиц. В проводнике под действием приложенного электрического поля Условия существования тока: -наличие свободных носителей зарядов; - наличие разности потенциалов, т.е. электрического поля, энергия которого затрачивалась бы на перемещение зарядов. проводника в единицу времени; а) равномерное распределение по сечению
б) неравномерное распределение по сечению
Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме. Закон Ома можно представить в дифференциальной форме. Подставив выражение для сопротивления в закон Ома, получим где величина, обратная удельному сопротивлению,
где Если электрический ток проходит по неподвижному омическому проводнику, то вся работа по перемещению заряда идет на его нагревание. Пусть к однородному проводнику приложено напряжение, тогда работа по перемещению заряда q, равна Из соотношения
Рассмотрим тепловыделение в элементарном цилиндрическом объеме dV=dSdl.
  Что будет с Землей, если ось ее сместится на 6666 км? Что будет с Землей? - задался я вопросом...  Конфликты в семейной жизни. Как это изменить? Редкий брак и взаимоотношения существуют без конфликтов и напряженности. Через это проходят все...  ЧТО ТАКОЕ УВЕРЕННОЕ ПОВЕДЕНИЕ В МЕЖЛИЧНОСТНЫХ ОТНОШЕНИЯХ? Исторически существует три основных модели различий, существующих между...  ЧТО И КАК ПИСАЛИ О МОДЕ В ЖУРНАЛАХ НАЧАЛА XX ВЕКА Первый номер журнала «Аполлон» за 1909 г. начинался, по сути, с программного заявления редакции журнала... Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском гугл на сайте:
|
(знаки интегралов по АВ и СD различные, так как пути интегрирования противоположны, а интегралы по участкам ВС и DA ничтожно малы). Поэтому
свободные электрические заряды перемещаются: положительные – по полю, отрицательные – против поля – идет ток проводимости.
называется удельной электрической проводимостью вещества проводника. Учитывая, что 
- напряженность электрического поля в проводнике, 
- плотность тока, закон Ома можно записать в виде 
Опыт показывает что, при изменении температуры изменяется и удельное сопротивление, а значит и сопротивление, это изменение описывается линейным законам:
и 
, 
и 
соответственно удельные сопротивления и сопротивление проводника при 
и 
C, 
- температурный коэффициент сопротивления. Впоследствии было обнаружено, что сопротивление многих металлов (например, Al, Pb, Zn и др.) и их сплавов при очень низких температурах 
(0,14 – 20 К), называемых критическими, характерных для каждого вещества, скачкообразно уменьшается до нуля (кривая 2), то есть металл становится абсолютным проводником (сверхпроводники).
следует 
Для омического проводника U=IRdA=I2Rdt, мы полагаем, что вся работа идет на образование тепла, то есть dA=dQ
Тепловая мощность 
, применим только что выведенные закон и определим тепловыделение: 
, тогда 
Используя выражение закона Ома в дифференциальной форме и подставив значение 
, получим
Разделив на V и t найдем объемную мощность тепловыделения.
закон Джоуля — Ленца в дифференциальной форме.